第二百五十九章 见证奇迹吧！（下） (第11/12页)

值刚好就是导数dy/dx，也就是说tanθ=dy/dx。”

    法拉第认真听完，花了两分钟在纸上演算了一番，旋即恍然的一拍额头：

    “原来如此，我明白了，请继续吧，罗峰同学。”

    徐云点点头，继续解释道：

    “因为波的函数f(x，t)是关于x和t的二元函数，所以我们只能求某一点的偏导数。”

    “那么正切值就等于它在这个点的偏导数tanθ=?f/?x，原来的波动方程就可以写成这样......”

    随后徐云在纸上写下了一个新方程：

    T（?f/?xlx △x-?f/?xlx）=μ·Δxa?2f/?t2。

    看起来比之前的要复杂一些，但现场的这些大佬的目光，却齐齐明亮了不少。

    到了这一步，接下来的思路就很清晰了。

    只要再对方程的两边同时除以Δx，那左边就变成了函数?f/?x在x Δx和x这两处的值的差除以Δx。

    这其实就是?f/?x这个函数的导数表达式。

    也就是说。

    两边同时除以一个Δx之后，左边就变成了偏导数?f/?x对x再求一次导数，那就是f(x，t)对x求二阶偏导数了。

    同时上面已经用?2f/?t2来表示函数对t的二阶偏导数，那么这里自然就可以用?2f/?x2来表示函数对x的二阶偏导数。

    然后两边再同时除以T，得到方程就简洁多了：

    ?2f/?x=μ?2f/T?x2。

    同时如果你脑子还没晕的话便会发现.....

    μ/T的单位.....

    刚好就是速度平方的倒数！

    也就是说如果我们把一个量定义成T/μ的